空间光调制器 简单线性回归 梅尔谱图 波导 拉曼光束 多元推理 光学计算 非线性光学
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pie title 语言分比
"Python":90
"TensorFlow":80
"C++":20
pie title 内容分比
"算法模型":90
"数学":50
"矩阵":20
"光学":20
"海螺回归模型多变量推理":10
"多种族人面回归模型识别":10
"外语语音分类":10
"X射线样本频率分辨光束轮廓":10
光泵浦还用于将原子或分子内束缚的电子循环泵浦至明确的量子态。对于包含单个外壳电子的原子种类的相干两能级光泵浦的最简单情况，这意味着电子被相干泵浦到单个超精细子能级（标记为 $m_F$ ），这是由泵浦激光器以及量子选择规则。在光泵浦时，据说原子在特定的 $m_F$ 子能级中定向，然而，由于光泵浦的循环性质，束缚电子实际上会在上能级和下能级之间经历重复的激发和衰变。泵浦激光器的频率和偏振决定了原子取向的$m_F$子能级。
实际上，由于跃迁线宽的功率加宽以及超精细结构捕获和辐射捕获等不良影响，完全相干光泵浦可能不会发生。因此，原子的方向更一般地取决于激光的频率、强度、偏振和光谱带宽以及吸收跃迁的线宽和跃迁概率
我们首先定义激光束、哈密顿量和磁场。在这里，我们感兴趣的是线偏振光下的 $F=2 \rightarrow F^{\prime}=3$ 跃迁。我们制作了三种激光束组合，每种组合都具有沿不同轴的线性偏振。请注意，只有在单激光束的情况下，速率方程和光学布洛赫方程才会一致。这是因为速率方程假设激光是不相干的（它们的电场不会相加得到两倍的振幅），而光学布洛赫方程则假设激光是不相干的。具体来说，两个相干光束使电场加倍，从而使强度四极，因此为了比较速率方程，我们必须乘以 4 。我们对 $\pi_y$ 和 $\pi_z$ 极化执行此操作。对于 $\pi_x$ 光束，我们将其分成两个光束。
最后，可以将失谐置于激光器上或将失谐置于哈密顿量上（或两者的某种组合）。后者似乎更快。
gamma = 1
laserBeams = {}
laserBeams['$\\\\\\\\pi_z$']= pyp.laserBeams([
{'kvec': np.array([1., 0., 0.]), 'pol':np.array([0., 0., 1.]),
'pol_coord':'cartesian', 'delta':-2.73*gamma, 's':4*0.16*(1+2.73**2)}
])
laserBeams['$\\\\\\\\pi_y$']= pyp.laserBeams([
{'kvec': np.array([0., 0., 1.]), 'pol':np.array([0., 1., 0.]),
'pol_coord':'cartesian', 'delta':-2.73*gamma, 's':4*0.16*(1+2.73**2)}
])
laserBeams['$\\\\\\\\pi_x$']= pyp.laserBeams([
{'kvec': np.array([0., 0., 1.]), 'pol':np.array([1., 0., 0.]),
'pol_coord':'cartesian', 'delta':-2.73*gamma, 's':0.16*(1+2.73**2)},
{'kvec': np.array([0., 0., -1.]), 'pol':np.array([1., 0., 0.]),
'pol_coord':'cartesian', 'delta':-2.73*gamma, 's':0.16*(1+2.73**2)}
])
magField = lambda R: np.zeros(R.shape)
H_g, muq_g = pyp.hamiltonians.singleF(F=2, gF=1, muB=1)
H_e, mue_q = pyp.hamiltonians.singleF(F=3, gF=1, muB=1)
d_q = pyp.hamiltonians.dqij_two_bare_hyperfine(2, 3)
hamiltonian = pyp.hamiltonian()
hamiltonian.add_H_0_block('g', H_g)
hamiltonian.add_H_0_block('e', H_e-0.*np.eye(H_e.shape[0]))
hamiltonian.add_d_q_block('g', 'e', d_q, gamma=gamma)
hamiltonian.print_structure()
计算密度迁移
obe = {}
rateeq = {}
rateeq['$\\\\\\\\pi_z$'] = pyp.rateeq(laserBeams['$\\\\\\\\pi_z$'], magField,
hamiltonian)
obe['$\\\\\\\\pi_z$'] = pyp.obe(laserBeams['$\\\\\\\\pi_z$'], magField, hamiltonian,
transform_into_re_im=transform)
N0 = np.zeros((rateeq['$\\\\\\\\pi_z$'].hamiltonian.n,))
N0[0] = 1
rateeq['$\\\\\\\\pi_z$'].set_initial_pop(N0)
rateeq['$\\\\\\\\pi_z$'].evolve_populations([0, 600/gamma],
max_step=1/gamma)
rho0 = np.zeros((obe['$\\\\\\\\pi_z$'].hamiltonian.n**2,))
rho0[0] = 1.
obe['$\\\\\\\\pi_z$'].set_initial_rho(np.real(rho0))
obe['$\\\\\\\\pi_z$'].evolve_density(t_span=[0, 600/gamma],
progress_bar=True)
Neq = rateeq['$\\\\\\\\pi_z$'].equilibrium_populations(np.array([0., 0., 0.]),
np.array([0., 0., 0.]), 0.)
绘制结果
fig, ax = plt.subplots(1, 1)
for jj in range(5):
ax.plot(gamma*rateeq['$\\\\\\\\pi_z$'].sol.t,
rateeq['$\\\\\\\\pi_z$'].sol.y[jj, :], '--',
color='C{0:d}'.format(jj),
linewidth=1.0)
ax.plot(gamma*obe['$\\\\\\\\pi_z$'].sol.t, np.abs(obe['$\\\\\\\\pi_z$'].sol.rho[jj, jj]), '-',
color='C{0:d}'.format(jj),
linewidth=0.5)
ax.plot(gamma*obe['$\\\\\\\\pi_z$'].sol.t[-1], Neq[jj], '.', color='C{0:d}'.format(jj),
linewidth=0.5)
ax.set_xlabel('$\\\\\\\\Gamma t$')
ax.set_ylabel('$\\\\\\\\rho_{ii}$');
接下来，我们要检查我们的旋转是否正常工作，因此我们将对具有 $\pi_y$ 偏振的 $\hat{z}$ 行进光束进行相同的计算。但在我们使用光学布洛赫方程之前，我们需要首先创建初始状态，这涉及到旋转我们的状态。